Мёссбауэра эффект. Резонансное поглощение Дорогу колеснице! Резонансное ДТП с участием вице-президента «Лукойла» Анатолия Баркова
Как уже указывалось, дискретный спектр -излучения обусловлен дискретностью энергетических уровней ядер атомов. Однако, как следует из соотношения неопределенностей (215.5), энергия возбужденных состояний ядра принимает значения в пределах Eh/t, где t- время жизни ядра в возбужденном состоянии. Следовательно, чем меньше t, тем больше неопределенность энергии Е возбужденного состояния. E=0 только для основного состояния стабильного ядра (для него t). Неопределенность энергии квантово-механической системы (например, атома), обладающей дискретными уровнями энергии, определяет естественную ширину энергетического уровня (Г). Например, при времени жизни возбужденного состояния, равного 10 -1 3 с, естественная ширина энергетического уровня примерно 10 -2 эВ.
Неопределенность энергии возбужденного состояния, обусловливаемая конечным временем жизни возбужденных состояний ядра, приводит к немонохроматичности -излучения, испускаемого при переходе ядра из возбужденного состояния в основное. Эта немонохроматичность называется естественной шириной линии -излучения.
При прохождении -излучения в веществе помимо описанных выше (см. § 259) процессов (фотоэффект, комптоновское рассеяние, образование электронно-позитронных пар) должны в принципе
наблюдаться также резонансные эффекты. Если ядро облучить -квантами с энергией, равной разности одного из возбужденных и основного энергетических состояний ядра, то может иметь место резонансное поглощение -излучения ядрами: ядро поглощает -квант той же частоты, что и частота излучаемого ядром -кванта при переходе ядра из данного возбужденного состояния в основное.
Наблюдение резонансного поглощения -квантов ядрами считалось долгое время невозможным, так как при переходе ядра из возбужденного состояния с энергией Е в основное (его энергия принята равной нулю) излучаемый -квант имеет энергию E несколько меньшую, чем Е, из-за отдачи ядра в процессе излучения:
где Е я - кинетическая энергия отдачи ядра. При возбуждении же ядра и переходе его из основного состояния в возбужденное с энергией Е -квант должен иметь энергию E" несколько большую, чем Е, т. е.
где Е я - энергия отдачи, которую -квант должен передать поглощающему ядру.
Таким образом, максимумы линий излучения и поглощения сдвинуты друг относительно друга на величину 2Е я (рис.344). Используя закон сохранения импульса, согласно которому в рассмотренных процессах излучения и поглощения импульсы -кванта и ядра должны быть равны, получим
Например, возбужденное состояние изотопа иридия 191 77 Ir имеет энергию 129 кэВ, а время его жизни порядка 10 -10 с, так что ширина уровня Г 4 10 -5 эВ. Энергия же отдачи при излучении с этого уровня, согласно (260.1), приблизительно равна 5 10 -2 эВ, т.е. на три порядка больше ширины уровня. Естественно, что никакое резонансное поглощение в таких условиях невозможно (для наблюдения резонансного поглощения линия поглощения должна совпадать с линией излучения). Из опытов также следовало, что на свободных ядрах резонансное поглощение не наблюдается.
Резонансное поглощение -излучения в принципе может быть получено только при компенсации потери энергии на отдачу ядра. Эту задачу решил в 1958 г. Р. Мёссбауэр (Нобелевская премия 1961 г.). Он исследовал излучение и поглощение -излучения в ядрах, находящихся в кристаллической решетке, т. е. в связанном состоянии (опыты проводились при низкой температуре). В данном случае импульс и энергия отдачи передаются не одному ядру, излучающему (поглощающему) -квант, а всей кристаллической решетке в целом. Так как кристалл обладает гораздо большей массой по сравнению с массой отдельного ядра, то в соответствии с формулой (260.1) потери энергии на отдачу становятся исчезающе малыми. Поэтому процессы излучения и поглощения -излучения происходят практически без потерь энергии (идеально упруго).
Явление упругого испускания (поглощения) -квантов атомными ядрами, связанными в твердом теле, не сопровождающееся изменением внутренней энергии тела, называется эффектом Мёссбауэра При рассмотренных условиях линии излучения и поглощения -излучения практически совпадают и имеют весьма малую ширину, равную естественной ширине Г. Эффект Мёссбауэра был открыт на глубоко охлажденном 191 77 Ir (с понижением температуры колебания решетки «замораживаются»), а впоследствии обнаружен более
чем на 20 стабильных изотопах (например, 57 Fe, 67 Zn и т. д.).
Мёссбауэр вооружил экспериментальную физику новым методом измерений невиданной прежде точности. Эффект Мёссбауэра позволяет измерять энергии (частоты) излучения с относительной точностью Г/E=10 -15 -10 -17 , поэтому во многих областях науки и техники может служить тончайшим «инструментом» различного рода измерений. Появилась возможность измерять тончайшие детали -линий, внутренние магнитные и электрические поля в твердых телах и т. д.
Внешнее воздействие (например, зеемановское расщепление ядерных уровней или смещение энергии фотонов при движении в поле тяжести) может привести к очень малому смещению либо линии поглощения, либо линии излучения, иными словами, привести к ослаблению или исчезновению эффекта Мёссбауэра. Это смещение, следовательно, может быть зафиксировано. Подобным образом в лабораторных условиях был обнаружен (1960) такой тончайший эффект, как «гравитационное красное смещение», предсказанный общей теорией относительности Эйнштейна.
Атомы особенно интенсивно поглощают свет частоты, соответствующей переходу из основного в ближайшее к нему возбужденное состояние. Это явление называется резонансным поглощением. Возвращаясь затем в основное состояние, атомы испускают фотоны резонансной частоты. Соответствующее излучение носит название резонансного излучения или резонансной флуоресценции. Явление резонансной флуоресценции было открыто Р. Вудом в 1904 г. Вуд обнаружил, что пары натрия при облучении их светом, соответствующим желтой линии натрия, начинают светиться, испуская излучение той же длины волны. Впоследствии аналогичное свечение наблюдалось в парах ртути и во многих других случаях. Вследствие резонансного поглощения свет, прошедший через флуоресцирующее вещество, ослабляется.
Подобно атомам, атомные ядра имеют дискретные уровни энергии, самый низкий из которых называется нормальным, остальные - возбужденными. Переходы между этими уровнями приводят к возникновению коротковолнового электромагнитного излучения, получившего название -лучей (см. § 70). Можно было ожидать, что для -лучей существует явление ядерной резонансной флуоресценции, аналогичной атомной резонансной флуоресценции, наблюдаемой в видимом свете. Однако наблюдать резонансную флуоресценцию с -лучами долгое время не удавалось. Причина этих неудач заключается в следующем. В § 30 было показано, что соответствующие переходу квантовой системы между двумя состояниями линия испускания и линия поглощения смещены друг относительно друга на где R - энергия отдачи, определяемая формулой (30.10). Для видимого света сдвиг на много порядков меньше, чем ширина спектральной линии так что линии испускания и поглощения практически накладываются друг на друга. Иначе обстоит дело в случае -лучей. Энергия и импульс -фотона во много раз больше, чем у фотона видимого света. Поэтому значительно больше и энергия отдачи R, которая в этом случае должна быть записана следующим образом:
где - масса ядра.
В спектроскопии -лучей принято вместо частот пользоваться энергиями. Поэтому ширину спектральной линии, сдвиг линий и т. п. мы будем выражать в единицах энергии, умножая для этой цели соответствующие частоты на постоянную Планка .
В этих единицах естественная ширина спектральной линии будет характеризоваться величиной Г (см. формулу (30.2)), сдвиг линий испускания и поглощения - величиной а доплеровское уширение линии - величиной
(см. (30.14)).
Энергия -квантов обычно бывает в пределах от до (что соответствует частотам в пределах и длинам волн от до ). Вычислим энергию отдачи R для случая масса порядка 100). Значение составит . Следовательно, в соответствии с (50.1)
а сдвиг линий 2R составляет .
Естественная ширина спектральных линий Г определяется формулой (30.1). Типичное время жизни возбужденных состояний ядер составляет . Такому времени жизни соответствует
Для ядер с массой средняя скорость теплового движения при комнатной температуре составляет примерно 300 м/с. При такой скорости доплеровская ширина линии с имеет значение
(см. формулу (50.2)).
Сопоставление полученных нами значений Г и приводит к выводу, что ширина испускаемых ядрами при комнатной температуре спектральных линий в основном определяется доплеровской шириной и составляет примерно 0,2 эВ. Для сдвига линий испускания и поглощения мы получили значение . Таким образом, даже для сравнительно мягких -лучей с энергией 100 кэВ сдвиг линий испускания и поглощения оказывается того же порядка, что и ширина спектральной линии. С увеличением энергии фотона R растет быстрее (как см. (50.1)), чем D (которая пропорциональна см. (50.2)). На рис. 50.1 изображена типичная для -фотонов картина, показывающая взаимное расположение линий испускания и поглощения.
Ясно, что лишь небольшая часть испускаемых фотонов (их относительное количество определяется соответствующими ординатами линии испускания) может испытать резонансное поглощение, причем вероятность их поглощения мала (эта вероятность определяется ординатами линии поглощения).
До 1958 г. резонансное поглощение -лучей удавалось наблюдать с помощью устройств, в которых Источник -излучения двигался со скоростью v по направлению к поглощающему веществу. Это достигалось путем помещения радиоактивного вещества на ободе вращающегося диска (рис. 50.2). Диск находился внутри массивной свинцовой защиты, поглощающей -лучи. Пучок излучения выходил наружу через узкий канал и попадал на поглощающее вещество.
Установленный за поглотителем счетчик -квантов регистрировал интенсивность излучения, прошедшего через поглотитель. Вследствие эффекта Доплера частота излучаемых источником -лучей увеличивалась на где v - скорость источника относительно поглотителя. Подобрав надлежащим образом скорость вращения диска, можно было наблюдать резонансное поглощение, которое обнаруживалось по уменьшению интенсивности -лучей, измеряемой счетчиком.
В 1958 г. Р. Л. Мёссбауэр исследовал ядерное резонансное поглощение -лучей (изотопа иридия с массовым числом 191; см. § 66). Энергия соответствующего перехода равна 129 кэВ, энергия отдачи , а доплеровское уширение при комнатной температуре . Таким образом, линии испускания и поглощения отчасти перекрываются, и резонансное поглощение могло наблюдаться. Чтобы уменьшить поглощение, Мёссбауэр решил охладить источник и поглотитель, рассчитывая таким путем уменьшить доплеровскую ширину и, следовательно, перекрывание линий. Однако вместо ожидаемого уменьшения Мёссбауэр обнаружил усиление резонансного поглощения.
Мёссбауэр создал установку, в которой источник и поглотитель помещались внутри вертикальной трубы, охлаждаемой жидким гелием. Источник был прикреплен к концу длинного штока, совершающего возвратно-поступательное движение.
Работая с этой установкой, Мёссбауэр наблюдал исчезновение резонансного поглощения при линейных скоростях источника порядка нескольких сантиметров в секунду. Результаты опыта указывали на то, что у охлажденного 1911 г. линии испускания и поглощения -лучей совпадают и имеют очень малую ширину, равную естественной ширине Г. Это явление упругого (т. е. не сопровождающегося изменением внутренней энергии тела) испускания или поглощения -квантов было названо эффектом Мёссбауэр а.
Вскоре эффект Мёссбауэра был открыт в и для ряда других веществ. Ядро замечательно в том отношении, что для него эффект наблюдается при температурах до так что нет необходимости в охлаждении. Кроме того, отличается чрезвычайно малой естественной шириной линии.
Займемся выяснением физической сути эффекта Мёссбауэра. При испускании -кванта ядром, находящимся в узле кристаллической решетки, энергия перехода в принципе может распределяться между -квантом, испустившим квант ядром, твердым телом как целым и, наконец, колебаниями решетки. В последнем случае наряду с -квантом возникнут фононы. Проанализируем эти возможности. Энергия, необходимая для того, чтобы ядро покинуло свое место в решетке, равна по меньшей мере эВ, в то время как энергия отдачи R не превышает нескольких десятых электронвольта. Поэтому атом, ядро которого испустило -квант, не может изменить свое положение в решетке. Энергия отдачи, Которую может получить твердое тело как целое, чрезвычайно мала, так что ею можно пренебречь (эту энергию можно оценить, заменив в (50.1) массу ядра массой тела). Таким образом, энергия перехода может распределяться только между -квантом и фононами. Мёссбауэровский переход осуществляется в том случае, если колебательное состояние решетки не изменяется и -квант получает всю энергию перехода.
Итак, при испускании или поглощении -кванта ядром, находящимся в узле кристаллической решетки, могут происходить два процесса: 1) изменение колебательного состояния решетки, т. е. возбуждение фононов, 2) передача импульса -кванта решетке как целому, без изменения ее колебательного состояния, т. е. упругое испускание и поглощение -кванта. Каждый из этих процессов обладает определенной вероятностью, значение которой зависит от конкретных свойств кристалла, энергии -кванта и температуры. С понижением температуры относительная вероятность упругих процессов возрастает.
Легко показать, что при неупругих процессах должны преимущественно возбуждаться фононы с энергией порядка - максимальная частота колебаний решетки, 0 - температура Дебая; см. § 48).
Колебанию частоты соответствует длина волны (см. абзац, следующий за формулой (48.3)). В этом случае соседние атомы движутся в противофазе, что может произойти, когда испускающий -квант атом получает всю энергию отдачи R и ударяет затем в соседний атом. Для возбуждения более длинных волн (меньших частот) необходимо, чтобы одновременно было приведено в движение сразу несколько атомов, что является маловероятным. Таким образом, вероятность возбуждения колебаний решетки будет велика при условии, что энергия отдачи R, получаемая при радиоактивном распаде отдельным атомом, равна или больше энергии фонона максимальной частоты:
У . Поэтому для получения измеримого резонансного поглощения нужно с помощью охлаждения уменьшить вероятность возбуждения колебаний решетки. У . Благодаря этому уже при комнатной температуре заметная доля ядерных переходов происходит упруго.
На рис. 50.3 показаны типичные спектры испускания и поглощения -квантов (Е - энергия -кванта,
Интенсивность, R - средняя энергия отдачи).
Оба спектра содержат практически совпадающие очень узкие линии, отвечающие упругим процессам. Эти линии располагаются на фоне широких смещенных линий, обусловленных процессами, сопровождающимися изменением колебательного состояния решетки. С понижением температуры фон ослабляется, а доля упругих процессов возрастает, но никогда не достигает единицы.
Эффект Мёссбауэра нашел многочисленные применения. В ядерной физике он используется для нахождения времени жизни возбужденных состояний ядер (через Г), а также для определения спина, магнитного момента и электрического квадрупольного момента ядер. В физике твердого тела эффект Мёссбауэра применяется для изучения динамики кристаллической решетки и для исследования внутренних электрических и магнитных полей в кристаллах.
Благодаря крайне малой ширине мёссбауэровских линий метод движущегося источника позволяет осуществить измерение энергии -квантов с огромной относительной точностью 15-й значащей цифры). Этим обстоятельством воспользовались американские физики Паунд и Ребка для обнаружения предсказанного общей теорией относительности гравитационного красного смещения частоты фотонов. Из общей теории относительности следует, что частота фотона должна изменяться с изменением гравитационного потенциала. Это обусловлено тем, что фотон ведет себя подобно частице, обладающей гравитационной массой, равной (см. параграф 71 1-го тома). Поэтому при прохождении в однородном гравитационном поле, характеризуемом напряженностью g, пути l в направлении, противоположном направлению силы энергия фотона должна уменьшиться на Следовательно, энергия фотона станет равной
где - изменение гравитационного потенциала. Полученная нами формула справедлива и для фотона, движущегося в неоднородном гравитационном поле (в этом случае .
Свет, приходящий на Землю от звезд, преодолевает сильное притягивающее поле этих светил. Вблизи же Земли он испытывает действие лишь очень слабого ускоряющего поля. Поэтому все спектральные линии звезд должны быть немного смещены в сторону красного конца спектра. Такое смещение, называемое, гравитационным красным смещением, было качественно подтверждено астрономическими наблюдениями.
Паунд и Ребка предприняли попытку обнаружить это явление в земных условиях. Они расположили источник -излучения и поглотитель в высокой башне на расстоянии 21 м друг от друга (рис. 50.4).
Относительное изменение энергии -фотона при прохождении этого расстояния составляет всего
Это изменение обусловливает относительное смещение линий поглощения и испускания и должно проявиться в небольшом ослаблении резонансного поглощения. Несмотря на крайнюю малость эффекта (сдвиг составлял около 10-2 ширины линии), Паунду и Ребке удалось обнаружить и измерить его с достаточной степенью точности. Полученный ими результат составил 0,99 ± 0,05 от предсказанного теорией. Таким образом, удалось убедительно доказать наличие гравитационного смещения частоты фотонов в условиях земной лаборатории.
Предположим, имеются два образца (условно будем считать первый источником-излучателем, а второй - приемником-поглотителем излучения) с одинаковыми атомами (и ядрами) в их составе. Это значит, что положение уровней энергии основного Е жн и возбужденного? возб состояний в них одинаково. Предположим также, что имеется способ инициировать возбужденное состояние ядер в первом образце, т.е. сделать его источником испускаемых квантов (электромагнитных волн) из-за соответствующих энергетических переходов. Спектральная линия источника с энергией излучения Е ит6 - Е осн = АЕ на частотной
шкале будет находиться при частоте ю= ^ в ° з6 -. Можно оценить
естественную ширину Г этой спектральной линии (т.е. минимальную ширину, которая определяется соотношением неопределенностей (см. подраздел 8.2) и не зависит от экспериментальной аппаратуры). Используем для этой оценки соотношение (8.6) и получим
где за Г принята величина, соответствующая ширине идеальной спектральной линии на половине ее высоты, а т - характерное время жизни ядра в возбужденном состоянии.
Отношение естественной ширины спектральной линии к значению энергии перехода (для резонансного перехода Со 57 -> Fe 57 , например) составляет:
Отсюда видно, что в относительном представлении такая спектральная линия очень узка.
Если теперь направить это излучение на второй, аналогичный первому, образец, то в силу выполнения резонансных условий в нем должно было бы произойти обратное явление, т.е. резонансное поглощение. Действительно, энергия испущенных у-квантов в точности соответствует разнице в энергиях? вшб - Е жн. Однако есть, по крайней мере, два фактора, расстраивающих такой резонанс. Первым фактором является отдача, которую испытывает ядро при испускании у-кванта. Определим величину энергии R отдачи.
В модели покоящихся свободных ядер закон сохранения импульса требует, чтобы импульс ядра, находящегося в возбужденном состоянии, до энергетического перехода равный нулю, был бы равен суммарному импульсу ядра и кванта излучения после испускания, т.е. р, = р я (импульс кванта равен p t =Е у /с, где Е у - энергия кванта; с - скорость света). Поэтому
Величина R, как правило, на несколько порядков больше Г для всех пригодных для наблюдения резонансного эффекта ядер (в случае рассмотренного ранее примера R/Y - 10 5). Для сравнения отметим, что в случае оптических электронных переходов с энергиями -1-10 эВ, при сравнимой по порядку с ядерным случаем величине естественной ширины Г - 10 -8 эВ, энергия отдачи атомной системы составляет R - 10 -9 -10 -п эВ, т.е. пренебрежимо малую (по сравнению с естественной шириной) величину R/T
Из-за наличия отдачи в случае ядерных энергетических переходов спектральная линия испускания свободного ядра сместится по шкале энергий на величину энергии R отдачи в сторону ее уменьшения. Само по себе это смещение мало, особенно по сравнению с энергией кванта (10 4 эВ), однако, оно велико по сравнению с естественной шириной спектральной линии (10 -8 эВ). Аналогично сместится также спектральная линия поглощения (потому что и здесь надо учитывать энергию отдачи поглощающего ядра), но в сторону больших энергий (отдача «наоборот», т.е. с отрицательным знаком). Линии, естественная ширина которых ~10 -8 эВ, разойдутся на величину 2R = 10 _3 э (рис. 9.10). Таким образом, оказывается, что в рассматриваемых условиях практически нет перекрытия спектральных линий (условие резонанса не соблюдается), а следовательно, нет и резонансного поглощения.
Рис. 9.10.
Вторым, мешающим наблюдению резонанса фактором является тепловое движение атомов. Различные ядра могут испускать у-кванты, находясь в беспорядочном тепловом движении. При этом в результате хаотического проявления допплер-эффекта (см. подразделы 1.5.2.2 и 2.8.4) произойдет уширение линий испускания и поглощения (до ширины, обозначенной на рис. 9.10, как D), причем при комнатной температуре это уширение много больше естественной ширины линий (узкие линии на рис. 9.10). В результате только «хвосты» спектральных линий могут частично перекрываться (выделенные пунктиром области на рис. 9.10), и поглощение составит ничтожную величину от ожидаемого эффекта.
Совсем иная картина будет наблюдаться, если внедрить ядра- источники и ядра-поглотители в твердое тело, например, в кристаллическую решетку. В этом случае при анализе нужно рассматривать в качестве замкнутой системы весь кристалл в целом. Теория эффекта (при энергиях у-квантов меньших, чем энергия связи атомов в кристалле) показывает, что при испускании одним из ядер у-кванта могут быть реализованы две возможности. Первой возможностью является создание в кристалле упругой волны, коллективного возбуждения - фонона (см. подраздел 2.9.5 и далее 10.3.1), который унесет с собой избыток энергии у-кванта. Это рассеянный «нерезонансный» квант. Другой возможностью может быть испускание у-кванта, когда энергия отдачи передается всему кристаллу целиком (поглощение без возбуждения фононов). При этом в формулу (9.58) для энергии отдачи вместо массы ядра т я, испустившего у-квант, теперь следует подставить макроскопическую массу (М» т я) кристалла, тогда отдача станет практически равной нулю, а энергия у-кванта - равной разности энергий
?„озб - Еосн- Так как рассматривается излучение ядра, непосредственно закрепленного в кристалле, доплеровское уширение за счет теплового движения также мало по сравнению со свободными ядрами. В результате линии испускания и поглощения сузятся до почти естественной ширины, площади их перекроются (максимумы совместятся) - наступит резонанс.
где - средний квадрат смещения ядер из положения равновесия при тепловых колебаниях атомов (в направлении вылета квантов - вдоль оси Ох)
Явление резонансного поглощения у-кванта в твердом теле было впервые обнаружено немецким физиком Р. Мессбауэром в 1958 г., и сам эффект носит его имя. Эффект заключается в испускании и резонансном поглощении у-лучей без отдачи. Соответственно теории, разработанной Лэмбом и Мессбауэром, отношение числа резонансно испущенных (или поглощенных) гамма квантов к их общему числу, называемое вероятностью эффекта Мессбауэра (или фактором Дебая - Валлера), определяется как
X = - - длина волны испущенного (поглощенного) кванта.
То есть вероятность/" прямо (экспоненциально) связана с подвижностью атомов в кристалле.
Как можно наблюдать резонансное поглощение у-лучей в эксперименте? Поясним это с использованием схемы, представленной на рис. 9.11.
Допустим, что вещества источника излучения и поглотителя одинаковы (одинаковы их электронно-ядерные системы) и находятся в одинаковых внешних условиях. Максимальная величина резонансного поглощения должна наблюдаться, когда источник излучения покоится относительно поглотителя (скорость относительного перемещения о = 0). При движении, например, источника относительно поглотителя это резонансное поглощение может быть легко расстроено путем изменения энергии излучения за счет доплер-эффекта, для этого нужны весьма малые скорости, поскольку необходимо «раздвинуть»
линии излучения и поглощения Рис. 9 .11. Схема экспериментальной на малую величину энергии, рав- установки для наблюдения
ную нескольким Г, а не R. эффекта Мессбауэра
Из условия --- ~ 10 -12 можно оценить скорость относитель- АЕ с
ного движения источника и поглотителя, способную разрушить резонанс. Получаются поразительные цифры (от долей мм/с до см/с) и вывод: несмотря на то, что у-кванты распространяются со скоростью света, относительное движение с небольшой скоростью расстраивает резонанс!
Измеряя интенсивность прошедшего через поглотитель излучения в зависимости от скорости движения источника относительно поглотителя, получают абсорбционный мессбауэровский или гамма- резонансный спектр (спектр поглощения - рис. 9.12).
Рис. 9.12. Экспериментальный гамма-резонансный (мессбауэровский) спектр поглощения антиферромагнетика FeF 3 , отснятый при 4 К
Все другие процессы взаимодействия у-излучения с веществом, которые сопутствуют рассмотренным, но не носят резонансный характер, т.е. не зависят от относительной скорости движения источника излучения и поглотителя, не искажают спектральной картины и непосредственно не проявляются в мессбауэровском спектре.
Возможны также и другие экспериментальные методики, основанные на эффекте Мессбауэра, в частности, использующие в качестве исследуемого вещества сам источник излучения, содержащий радиоактивные ядра, а в качестве поглотителя - какое-либо стандартное вещество. Этот вариант спектроскопии называется эмиссионным, а также опыты с рассеянным резонансным излучением и др.
Химические применения эффекта Мессбауэра и базирующейся на нем гамма-резонансной спектроскопии рассмотрены в подразделе
Резонансное возбуждение атомных уровней фотонами от
источника из того же вещества легко наблюдается. Иначе обстоит дело для атомных
ядер. Это связано главным образом с тем, что естественная ширина Г ядерных
уровней мала по сравнению с энергией отдачи R ядра-излучателя (источника) или
ядра-поглотителя (мишени). Например, естественная ширина Г первого возбужденного
уровня ядра 57 Fе, расположенного при энергии возбуждения E = 14.4 кэВ,
равна /τ = 4.6·10 -9
эВ (измеренное среднее время жизни τ = 98 нc), тогда как при испускании и при
поглощении -квантов
это ядро приобретает энергию отдачи T R ~
Е 2 /2Мс 2 ~
0.02 эВ
(где М - масса атома 57 Fе).
Резонансное поглощение может иметь место только в том случае, когда энергия
отдачи ядра R меньше ширины ядерного уровня Г. Мессбауэр исследуя явление
резонансного поглощения γ-квантов понизил температуру источника и обнаружил, что
число поглощенных фотонов существенно увеличилось, то есть наблюдалось
резонансное поглощение γ-квантов. Качественно это можно объяснить тем, что в
этом случае импульс отдачи получало не отдельное ядро, а весь кристалл, в
котором находились ядра, испускающие γ-кванты. При переходе от свободных атомов
к атомам связанных в кристаллической решетке ситуация меняется. С уменьшением
температуры источника увеличивается относительное число ядерных переходов с
передачей импульса отдачи всему кристаллу. Условия для этого тем благоприятнее,
чем ниже температура кристалла и энергия перехода E γ .
Отмеченное явление, получившее название эффекта Мессбауэра,
сразу же было применено для измерения ширины уровней и для проверки соотношения
Г = /τ. Чтобы наблюдать
резонансное поглощение мишенью из 57 Fе γ-квантов, испускаемых
источником из 57 Fе, нужно скомпенсировать энергию отдачи ядра,
которая в сумме составляет 2T R . Если пренебречь естественной шириной
уровня, то энергия испускаемых фотонов равна E γ = Е - T R ,
тогда как для того, чтобы наблюдался резонанс, они должны иметь энергию E γ
= Е + T R .
Один из способов такой компенсации состоит в том, что рассматриваемый
радиоактивный источник закрепляют на движущемся устройстве и подбирают скорость
так, чтобы разница 2T R
компенсировалась за счет эффекта Доплера. Для этого достаточно укрепить
исследуемый источник на подвижной каретке и изменять ее скорость v так, чтобы за
счет эффекта Доплера сдинуть линию резонансного поглощения в нужную сторону.
Между детектором и источником помещают поглотитель того же изотопического
состава, что и источник, как показано на рис.1. В отсутствие отдачи резонансное
поглощение должно происходить при v = 0. В этом случае число фотонов,
регистрируемое детектором, будет минимально, так как фотоны, претерпевшие
резонансное поглощение в поглотителе, затем повторно испускаются в разных
направлениях и выбывают из прошедшего пучка. При изменении скорости v изменяется
доплеровское смещение линии испускания относительно линии поглощения и в
результате записывается контур линии, как показано на рис. 2. Ширина ядерных
уровней столь мала, что источник нужно перемещать со скоростью, составляющей
всего лишь десятые доли сантиметра в секунду.
РЕЗОНАНСНОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ
поглощение фотонов частоты v = (Е n - E 0)/h, где Е п и Е 0 - энергии возбуждённого и основного состояний поглощающей системы (напр., атома), h - Планка постоянная . Р. п. наблюдается и в ядерной физике (см. Мёссбауэра эффект).
Большой энциклопедический политехнический словарь . 2004 .
Смотреть что такое "РЕЗОНАНСНОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ" в других словарях:
резонансное поглощение - — [Я.Н.Лугинский, М.С.Фези Жилинская, Ю.С.Кабиров. Англо русский словарь по электротехнике и электроэнергетике, Москва, 1999 г.] Тематики электротехника, основные понятия EN resonance absorption …
резонансное поглощение - rezonansinė sugertis statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Elektromagnetinių bangų, kurių dažnis lygus (arba beveik lygus) medžiagos ar terpės atomų elektronų, molekulių atomų, branduolių nukleonų savųjų virpesių dažniui,… … Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas
резонансное поглощение - rezonansinė sugertis statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. resonance absorption; resonant absorption vok. Resonanzabsorption, f rus. резонансное поглощение, n pranc. absorption par résonance, f; absorption résonante, f … Fizikos terminų žodynas
Избирательное поглощение g квантов атомными ядрами, обусловленное квантовыми переходами ядер в возбуждённое состояние. При облучении в ва g квантами наряду с обычными процессами вз ствия с в вом (см. ГАММА ИЗЛУЧЕНИЕ) возможно Р. п. г. и., когда g … Физическая энциклопедия
резонансное поглощение гамма-излучения - — [А.С.Гольдберг. Англо русский энергетический словарь. 2006 г.] Тематики энергетика в целом EN resonance gamma absorption … Справочник технического переводчика
резонансное поглощение нейтронов - — [А.С.Гольдберг. Англо русский энергетический словарь. 2006 г.] Тематики энергетика в целом EN neutron resonance absorptionresonance neutron absorption … Справочник технического переводчика
резонансное поглощение излучения газом - Поглощение излучения невозбужденными атомами газа (т. е. находящимися в нормальном состоянии), при котором фотоны поглощаются полностью, а атомы переходят в возбужденное состояние … Политехнический терминологический толковый словарь
спин-резонансное поглощение - sukininė rezonansinė sugertis statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. spin resonance absorption vok. Spinresonanzabsorption, f rus. спин резонансное поглощение, n pranc. absorption par résonance de spin, f … Fizikos terminų žodynas
Превращение энергии эл. магн. волны радиодиапазона при распространениив среде в др. виды энергии. Различают нерезонансное и резонансное П. р … Физическая энциклопедия
Резонансное поглощение γ квантов атомными ядрами, наблюдаемое, когда источник и поглотитель γ излучения твёрдые тела, а энергия γ квантов невелика (Мёссбауэра эффект 150 кэв). Иногда М. э. называется резонансным поглощением без отдачи,… … Большая советская энциклопедия